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 Die Lu-Ho Polarisator besteht aus zwei identischen Prismen aus doppelbrechendem Magnesiumfluorid (MgF₂).₂Die Kristallachse verläuft in einem Prisma parallel zur Ausbreitungsrichtung, im anderen senkrecht dazu. Folglich wird elektrisches Licht im Kanal gebrochen, während optisches Licht bei allen Wellenlängen ungehindert hindurchtritt.  Aus diesem Grund eignet sich der Luo-Hung-Polarisator besonders für Anwendungen, die eine Drehung des Polarisators erfordern. Die beiden linear polarisierten Austrittsstrahlen weisen feste und zueinander senkrechte Schwingungsrichtungen auf, und ihr Polarisationszustand bleibt vom Drehwinkel des Prismas unbeeinflusst. Darüber hinaus bietet er Vorteile hinsichtlich eines hohen Extinktionsverhältnisses und einer guten Strahlkollimation.  Allerdings weist das Luo-Hung-Polarisationsprisma eine niedrige Lichtbeständigkeitsschwelle auf und kann daher nicht in Umgebungen mit hoher Leistung eingesetzt werden; außerdem kann es nicht umgekehrt verwendet werden, da dies zu kegelförmigen Lichtinterferenzen führen und somit das Polarisationsauslöschungsverhältnis verringern würde.  Wie in Abbildung 1 dargestellt, wird der Ablenkwinkel des Luo-Hung-Prismas durch den Doppelbrechungsindex des Kristalls bestimmt. ∆n und der Prismenscheitelwinkel θ, die folgende Formel erfüllt: Der Ablenkwinkel γ hängt ausschließlich vom Kristallmaterial und der Prismenstruktur ab und ist unabhängig vom Drehwinkel. Bei Einfall von weißem Licht entsteht farbloses, linear polarisiertes Licht. Um die Umwandlungseffizienz von linear polarisiertem Licht zu erhöhen, wird der Prismenwinkel θ typischerweise größer oder gleich dem Brust-Winkel gewählt. Dadurch wird sichergestellt, dass die Reflexion des ursprünglichen Lichts (o-Licht) beim Auftreffen auf die geneigte Prismenfläche null ist und somit eine vollständige Transmission ermöglicht wird. Folglich werden Reflexionsverluste an der Grenzfläche minimiert und die Umwandlungsrate von linear polarisiertem Licht verbessert.Abbildung 1 Strukturdiagramm des Luo-Hung-PrismasDer Rochon-Polarisator besteht aus zwei miteinander verklebten α-BBO-Prismen. Das erste Prisma, parallel zur optischen Achse geschnitten, empfängt das Licht; das zweite, mit rechtwinklig zur optischen Achse, lässt den ordentlichen Strahl ungehindert, aber den außerordentlichen Strahl durch.Der Lichtstrahl wird abgelenkt. Ein Rochon-Prisma kann zur Erzeugung von linear polarisiertem Licht verwendet werden und eignet sich auch für ultraviolettes Licht.Auf Anfrage kann jeder beliebige Trennwinkel für eine bestimmte Wellenlänge ausgelegt werden.  

Ein einzelner HV-Depolarisator kann nicht alle polarisierten Lichtarten depolarisieren, insbesondere nicht linear polarisiertes Licht in horizontaler und vertikaler Ausrichtung, was seinen Anwendungsbereich einschränkt. Ein solcher Depolarisator kann als Wollaston-Prisma mit einem extrem kleinen Strukturwinkel betrachtet werden. Wie in Abbildung 1 dargestellt, wird das Licht in der vorderen Hälfte in die orthogonal und gleichgerichtet verlaufenden Lichtstrahlen o und e aufgespalten. In der hinteren Hälfte teilt es sich weiter in zwei linear polarisierte Strahlen – oe und eo – mit entgegengesetzter Brechungsrichtung. Die Intensitäten dieser beiden Strahlen variieren mit dem Azimutwinkel gemäß dem Sinus- oder Kosinusgesetz und unterscheiden sich typischerweise voneinander, was zu einer signifikanten Polarisationskorrelation führt. Daher ist bei der Depolarisation von monochromatischem Licht mit einem HV-Depolarisator ein Azimutwinkel von 45° erforderlich. Abbildung 1 Basierend auf dem Prinzip von HV-Depolarisatoren werden zwei HV-Depolarisatoren durch eine 45-Grad-Drehung zu einem dualen Babynett-Depolarisator kombiniert, wie in Abbildung 2 dargestellt. Diese Konstruktion ermöglicht es dem zweiten HV-Depolarisator, die horizontalen oder vertikalen linearen Polarisationskomponenten im ersten HV-Depolarisator effektiv zu depolarisieren und somit die funktionellen Einschränkungen eines einzelnen HV-Depolarisators zu überwinden. Abbildung 2: Strukturdiagramm des dualen Babynine-Depolarisators 

Da nahezu alle Detektoren polarisationsempfindlich sind, muss ein Depolarisator vorgeschaltet werden, um die Abhängigkeit von der Polarisation der einfallenden Strahlung zu eliminieren und somit die Genauigkeit zu verbessern. Das Prinzip der Depolarisation beruht darauf, Licht, das ursprünglich nur eine bestimmte Polarisationsrichtung aufweist, in einen Mischzustand mit verschiedenen, zufälligen Polarisationsrichtungen umzuwandeln und so die Polarisationseigenschaften zu eliminieren. Es gibt drei Methoden zur Depolarisation: durch Veränderung des Polarisationszustands des Lichts in Bezug auf Zeit, Raum oder Wellenlänge. Ein doppelbrechender Kristall-Depolarisator nutzt seine Strahlteilungseigenschaft, um die geordnete Ausrichtung polarisierten Lichts im Raum vollständig aufzuheben und so eine Depolarisation zu erreichen – das heißt, polarisiertes Licht wieder in unpolarisiertes Licht umzuwandeln. Anstatt die Polarisation zu eliminieren, neutralisiert er sie. Das Grundprinzip ist einfach: Er spaltet das ursprünglich gerichtete polarisierte Licht in unzählige Strahlen mit unterschiedlichen Ausrichtungen auf, die sich anschließend überlagern. Das Ergebnis ist Licht, das scheinbar keine feste Richtung mehr besitzt. 1. Mehrfarbiger Lichtdepolarisator Der Lyot-Depolarisator ist ein typischer polychromatischer (Weißlicht-)Depolarisator, der als Ein- und Doppelplattenversion erhältlich ist. Der Einplatten-Depolarisator erzielt seine optimale Depolarisationsleistung, wenn die Schwingungsebene des einfallenden polarisierten Lichts einen Winkel von 45° zur optischen Achse bildet. Die Effektivität des Doppelplatten-Depolarisators ist unabhängig von der Polarisationsebene des einfallenden Lichts, was ihn praktischer macht; sein Aufbau ist in Abbildung 1 dargestellt. Dieser Depolarisator besteht aus zwei doppelbrechenden Kristallen mit einem Dickenverhältnis von 2:1, deren optische Achsen in einem Winkel von 45° zueinander ausgerichtet sind. Die gesamte Anordnung wird durch Kleben oder Verkapseln zweier Kristallplatten mit optischem Klebstoff hergestellt. Sein Funktionsprinzip beruht darauf, dass einfallendes Licht unterschiedlicher Wellenlängen nach dem Durchgang durch die doppelbrechenden Elemente unterschiedliche Phasenverzögerungen erfährt, was zu elliptisch polarisiertem Licht mit variierender Elliptizität führt. Der resultierende Ausgangsstrahl ist eine zufällige Kombination von Polarisationen mit unterschiedlichen Elliptizitäten, wodurch die Depolarisation erreicht wird.     Abbildung 1 Lyot-Depolarisator   Der Lyot-Depolarisator zeichnet sich durch hervorragende Kompatibilität aus und ist daher mit verschiedenen Lichtquellen kompatibel. Er erweist sich als äußerst nützlich in Anwendungen wie Gyroskopen und optischer Sensorik. Allerdings weist er auch Einschränkungen auf: Seine Wirksamkeit beschränkt sich auf ein breites Spektrum des einfallenden Lichts, und die Depolarisationsleistung ist bei monochromatischem Licht suboptimal. Die Depolarisationseffizienz des Lyot-Depolarisators hängt von der Betriebswellenlänge, dem Material, dem Winkel der optischen Achse und dem Prismenkeilwinkel ab.   2. Monochromatischer Lichtdepolarisator   Im Vergleich zu Depolarisatoren für mehrfarbiges Licht bieten Depolarisatoren für monochromatisches Licht in mancher Hinsicht ein breiteres Anwendungsspektrum, da sie in der Regel auch mehrfarbiges Licht gut depolarisieren können. Eine einzelne Viertelwellenplatte kann als Pseudo-Depolarisator dienen. Bei quasi-planar polarisiertem monochromatischem Licht ist ihre Leistung, insbesondere bei reiner Intensitätsmessung, sehr zufriedenstellend; sie reduziert effektiv Fehler, die durch die Polarisationsempfindlichkeit von Fotodetektoren verursacht werden, und gewährleistet so die Zuverlässigkeit der Messergebnisse. Der gebräuchlichste Typ von Depolarisatoren für monochromatisches Licht ist der keilförmige Depolarisator (siehe Abbildung 2). Abbildung 2 Ein einzelner optischer Keildepolarisator Beim Durchgang durch den Depolarisator spaltet sich das einfallende Licht in O-Licht und E-Licht auf. Aufgrund ihrer unterschiedlichen Ausbreitungsgeschwindigkeiten im Kristall weisen die beiden Strahlen an verschiedenen Austrittspositionen deutliche Phasenunterschiede auf. Die Phase variiert entsprechend mit der Kristalldicke. Das emittierte Licht durchläuft periodische Übergänge zwischen linear, elliptisch und zirkular polarisierten Zuständen, wie in Abbildung 3 dargestellt. Der wesentliche Unterschied zwischen dem aus dem Depolarisator austretenden Licht und natürlichem Licht liegt in ihren Polarisationszuständen: Ersteres behält an jeder Austrittsposition einen konstanten Polarisationszustand bei, während Letzteres an verschiedenen Positionen zufällige Polarisationszustände aufweist. Abbildung 3: Verlauf des Polarisationszustands des emittierten Lichts in Abhängigkeit von der Position Die Nachteile dieses Depolarisators liegen auf der Hand. Erstens muss der optische Keilwinkel ausreichend klein sein, da es sonst zu Strahldivergenz und -ablenkung kommt. Im Betrieb sollte der Abstand zwischen Depolarisations- und Empfangsvorrichtung nicht zu groß sein, da dies die Leistung beeinträchtigt. Zweitens lässt sich eine effektive Depolarisation von linear polarisiertem Licht nur erreichen, wenn das einfallende Licht senkrecht zur optischen Achse des Depolarisators steht und dessen Polarisationsebene einen Winkel von 45 Grad bildet. Diese Einschränkungen verdeutlichen die Schwächen von Depolarisationsvorrichtungen in kompakten Bauformen. Die strukturellen Unterschiede zwischen polychromatischen und monochromatischen Depolarisatoren entsprechen unterschiedlichen Variablen in der Formel zur Berechnung der Phasenverzögerung. Die Phasenverzögerung δ wird mit der folgenden Formel berechnet: Hierbei bezeichnet λ die Wellenlänge des einfallenden Lichts, n₀ den Brechungsindex des Lichts o, nₐ den Brechungsindex des Lichts e und d die Dicke des doppelbrechenden Kristalls. Der polychromatische Lichtdepolarisator besitzt eine Parallelplattenstruktur mit konstanter Dicke d. Da polychromatisches Licht Wellenlängen aus verschiedenen Spektralbereichen enthält, variieren deren Wellenlängen (λ₁, λ₂, ..., λₙ), was zu deutlichen Phasenunterschieden führt. Im Gegensatz dazu verwendet der für monochromatisches einfallendes Licht ausgelegte monochromatische Lichtdepolarisator doppelbrechende Materialien mit variierenden Dicken (d₁, d₂, ..., dₙ). Dadurch wird sichergestellt, dass die o- und e-polarisierten Komponenten an verschiedenen Positionen auf der Austrittsfläche unterschiedliche Phasenunterschiede aufweisen, was eine keilförmige Fertigung ermöglicht.   3. Rundungsdetektor für kreisförmige Unebenheiten Bei der Untersuchung von zirkularer Doppelbrechung oder Dichroismus ist es oft notwendig, zirkular polarisiertes Licht zu depolarisieren. Der direkteste Ansatz besteht darin, das zirkular polarisierte Licht zunächst mithilfe einer Viertelwellenplatte in linear polarisiertes Licht umzuwandeln und anschließend das monochromatische, linear polarisierte Licht zu depolarisieren.        

Unser nichtpolarisierender Strahlteilerwürfel (NPBS) besteht aus zwei hochpräzisen, rechtwinkligen Prismen mit hoher Toleranz, die durch eine metallisch-dielektrische Beschichtung auf der Hypotenuse eines der Prismen miteinander verbunden sind. Die geringe Polarisationsabhängigkeit dieser Beschichtung ermöglicht eine Abweichung von maximal 5 % zwischen Transmission und Reflexion für s- und p-Polarisation. Dadurch ist keine Polarisationsänderung des einfallenden Strahls erforderlich. Wir bieten den NPBS sowohl für Breitband- als auch für Einzelwellenlängen an. Um eine maximale Transmissionseffizienz im jeweiligen Wellenlängenbereich zu erzielen, kann jede Seite des Strahlteilers mit einer Antireflexionsbeschichtung versehen werden.ANWENDUNGENWSSLaseranwendungenGlasfaserkommunikationssysteme40 G/100 G Komponenten                                                                         NICHTPOLARISIERENDER STRAHLTEILERWÜRFEL AbmessungenGemeinsame SpezifikationBereit für den Start? Anfrage von E-Mail: rose@mt-optics.comVerwandte ProduktePolarisierende Würfelstrahlteiler Optischer Isolator  Dünnschicht-LinearpolarisatorÜber unsMT-Optics, Inc..MT-Optics wurde 2008 gegründet und ist ein privates Unternehmen, das sich auf den Export von optischen Mehrelementkomponenten für Bildgebungssysteme und optomechanische Geräte spezialisiert hat. MT-Optics verfügt über moderne Fertigungsanlagen, darunter Optorun-Beschichtungsanlagen, CNC-Schleif- und Poliermaschinen, Hochgeschwindigkeits- und Präzisionspoliermaschinen, Ultraschallreiniger usw. Zudem setzen wir Prüfgeräte wie Zygo, Cary 5000 und das Trioptics Prism Master 0,5"-Prismenmesssystem ein. Wir beliefern OEM-Kunden mit hohem Technologieanspruch. Unsere Produktkategorien:Polarisationsoptik:Glan Taylor Polarisatoren, Glan Laser Polarisatoren, Wollaston Polarisatoren, Rochon Polarisatoren, Glan Laser Polarisatoren mit hoher Transmission, Glan Thompson Polarisatoren, Glan Thompson Polarisationsstrahlteilerwürfel, Polarisationsstrahlverdränger, Breitband-Polarisationsstrahlkombinierer, Wellenplatte niedriger Ordnung, Zementierte Wellenplatte nullter Ordnung, Optisch kontaktierte Wellenplatte nullter Ordnung, Luftspalt-Wellenplatte nullter Ordnung, Echte Wellenplatte nullter Ordnung, Zweiwellenlängen-Wellenplatte, Achromatische Wellenplatte, Quarz-Polarisationsrotator, Polarisationswürfel-Strahlteiler (PBS), Nicht-polarisierender Strahlteilerwürfel (NPBS), Dünnschicht-Linearpolarisator, Optischer Isolator. Kundenspezifische VUV-Polarisatoren für Laser bei 193 nm: 193nm Glan Taylor Polarisatoren, 193nm Glan Laser Polarisatoren, Rochon Polarisatoren 193nm, 193nm Niedrigordnungs-Wellenplatte, 193nm Luftspalt-Nullordnungs-Wellenplatte, Vakuum-Ultraviolett 193nm Serie. Traditionelle Optik: Hochpräzisions-Keilprisma, Mikroprisma, rechtwinkliges Prisma, anamorphotische Prismenpaare, Taubenprisma, Pentaprisma, Dachkantprisma, Eckwürfel-Retroreflektor, Rhomboidprisma Plankonkave Linse aus Quarzglas, Plankonkave Linse N-BK7, Plankonvexe Linse aus CaF2, Plankonvexe Linse aus Germanium, Doppelkonvexe Linse, Plankonkave Linse aus Germanium, Plankonkave Linse aus CaF2, Doppelkonkave Linse, Meniskuslinse, Bandbreitenachromatische Linse, Quadratische Zylinderlinse, Optische Glasfenster BK7, Plankonvexe Linse, Quarzglasfenster, Borosilikatfenster (Pyrex), Germaniumfenster (Ge), Saphirfenster, Magnesiumfluoridfenster (MgF2), Borofloatfenster, Brewster-Fenster, Dielektrische Hochreflexionsspiegel, Dichroitische Spiegel, Metallbeschichtete Spiegel (Al Ag Au), Strahlteilerwürfel, Absorptionsneutraldichtefilter, Hochpräzisions-Farbglasfilter, Calciumfluoridfenster (CaF2), Flachplatten-Laserstrahlteiler.  Optische Beschichtung: Dichroitischer Spiegelfilm, Hochreflektierender Film, Metallreflektierender Film, Polarisierender Strahlteilerfilm, Gewöhnlicher Strahlteilerfilm. IR-Optik: Germaniumfenster (Ge), Saphirfenster, Magnesiumfluoridfenster (MgF2), Calciumfluoridfenster (CaF2), Zinksulfidfenster (ZnS), Zinkselenidfenster (ZnSe)  Kristalline Elemente: Beta-Bariumborat (BBO)-Kristall, Lithiumtriborat (LBO)-Kristall, Kaliumtitanylphosphat (KTP)-Kristall, periodisch gepolter KTP (PPKTP)-Kristall, Lithiumniobat (LiNbO3)-Kristall, periodisch gepolter LN (PPLN)-Kristall, Kaliumdihydrogendideuteriumphosphat (KDP-KD*P)-Kristall, Calcit (CaCO₃)-Kristall, Yttriumorthovanadat (YVO4)-Kristall, Alpha-Bariumborat (α-BBO)-Kristall, Neodym-dotiertes Gadoliniumorthovanadat (Nd:GdVO4)-Kristall, Er:Yb:YAl₃(BO₃)₄-Kristall, Kaliumgadoliniumwolframat (KGW)-Kristall, Neodym-dotiertes Yttriumorthovanadat (Nd:YVO4)-Kristall, Terbiumgalliumgranat (TGG)-Kristall, Chrom-dotiertes Yttriumaluminium Granat (Cr4+:YAG) Kristall Bereit für den Start? Anfrage von E-Mail: rose@mt-optics.com 

Unser Der polarisierende Strahlteilerwürfel (PBS-Würfel) besteht aus zwei präzisionsgefertigten, hochtoleranten rechtwinkligen Prismen, die miteinander verklebt sind. zusammen. Eines der Prismen besitzt eine teilreflektierende metallisch-dielektrische Beschichtung auf seiner Hypotenuse. Das einfallende Licht sollte in das Prisma eintreten wiDie beschichtete Hypotenuse dient dazu, den durch den optischen Zement hindurchtretenden Energieverlust zu minimieren. kann den unpolarisierten Strahl in zwei orthogonale, linear polarisierte Komponenten aufspalten. P-polarisiertes Licht wird transmittiert, während s-polarisiertes Licht reflektiert wird.iDie Absorption ist vernachlässigbar. Das Extinktionsverhältnis beträgt für die hergestellten Strahlteiler mehr als 1000:1. mit N-BK7-Glas und besser als 100,1 für Strahlteiler aus UV-geschmolzenem Siliziumdioxid. Diese Würfel werden für die Verwendung empfohlen. in gepulsten Lasersystemen und zur Reinigung der Polarisation in Multimode-Hochleistungslasern.ANWENDUNGENWSSLaseranwendungenGlasfaserkommunikationssysteme40 G/100 G KomponentenPOLARISIERENDER STRAHLTEILERWÜRFEL Abmessungen Gemeinsame SpezifikationMaterialN-BK7 oder UV-QuarzglasTtypische Dimension3 mm x 3 mm x 3 mm, 3,2 mm x 3,2 mm x 3,2 mmEbenheitλ/4@632,8nmOberflächenqualität(kratzen/graben) Besser als 40-20Strahlablenkung95%, Ts< 1%HauptreflexionRs > 99 %, Rp< 5%Beschichtung„Polarisierende Strahlteilerbeschichtung auf der Hypotenuse; AR-Beschichtung auf den übrigen Eingangs- und Ausgangsflächen“ Andere Größen, Keilwinkel, Durchmesser und Beschichtungen sind auf Anfrage ebenfalls erhältlich.Bereit für den Start? Anfrage von E-Mail: rose@mt-optics.comVerwandte ProdukteNichtpolarisierender Strahlteilerwürfel (NPBS)Optischer IsolatorDünnschicht-LinearpolarisatorÜber unsMT-Optics, Inc..MT-Optics wurde 2008 gegründet und ist ein privates Unternehmen, das sich auf den Export von optischen Mehrelementkomponenten für Bildgebungssysteme und optomechanische Geräte spezialisiert hat. MT-Optics verfügt über moderne Fertigungsanlagen, darunter Optorun-Beschichtungsanlagen, CNC-Schleif- und Poliermaschinen, Hochgeschwindigkeits- und Präzisionspoliermaschinen, Ultraschallreiniger usw. Zudem setzen wir Prüfgeräte wie Zygo, Cary 5000 und das Trioptics Prism Master 0,5"-Prismenmesssystem ein. Wir beliefern OEM-Kunden mit hohem Technologieanspruch. Unsere Produktkategorien:Polarisationsoptik:Glan Taylor Polarisatoren, Glan Laser Polarisatoren, Wollaston Polarisatoren, Rochon Polarisatoren, Glan Laser Polarisatoren mit hoher Transmission, Glan Thompson Polarisatoren, Glan Thompson Polarisationsstrahlteilerwürfel, Polarisationsstrahlverdränger, Breitband-Polarisationsstrahlkombinierer, Wellenplatte niedriger Ordnung, Zementierte Wellenplatte nullter Ordnung, Optisch kontaktierte Wellenplatte nullter Ordnung, Luftspalt-Wellenplatte nullter Ordnung, Echte Wellenplatte nullter Ordnung, Zweiwellenlängen-Wellenplatte, Achromatische Wellenplatte, Quarz-Polarisationsrotator, Polarisationswürfel-Strahlteiler (PBS), Nicht-polarisierender Strahlteilerwürfel (NPBS), Dünnschicht-Linearpolarisator, Optischer Isolator.  Kundenspezifische VUV-Polarisatoren für Laser bei 193 nm: 193nm Glan Taylor Polarisatoren, 193nm Glan Laser Polarisatoren, Rochon Polarisatoren 193nm, 193nm Niedrigordnungs-Wellenplatte, 193nm Luftspalt-Nullordnungs-Wellenplatte, Vakuum-Ultraviolett 193nm Serie.  Traditionelle Optik: Hochpräzisions-Keilprisma, Mikroprisma, rechtwinkliges Prisma, anamorphotische Prismenpaare, Taubenprisma, Pentaprisma, Dachkantprisma, Eckwürfel-Retroreflektor, RhomboidprismaPlankonkave Linse aus Quarzglas, Plankonkave Linse N-BK7, Plankonvexe Linse aus CaF2, Plankonvexe Linse aus Germanium, Doppelkonvexe Linse, Plankonkave Linse aus Germanium, Plankonkave Linse aus CaF2, Doppelkonkave Linse, Meniskuslinse, Bandbreitenachromatische Linse, Quadratische Zylinderlinse, Optische Glasfenster BK7, Plankonvexe Linse, Quarzglasfenster, Borosilikatfenster (Pyrex), Germaniumfenster (Ge), Saphirfenster, Magnesiumfluoridfenster (MgF2), Borofloatfenster, Brewster-Fenster, Dielektrische Hochreflexionsspiegel, Dichroitische Spiegel, Metallbeschichtete Spiegel (Al Ag Au), Strahlteilerwürfel, Absorptionsneutraldichtefilter, Hochpräzisions-Farbglasfilter, Calciumfluoridfenster (CaF2), Flachplatten-Laserstrahlteiler.  Optische Beschichtung: Dichroitische Spiegelfolie, Hochreflektierende Folie, Metallreflektierende Folie, Polarisierende Strahlteilerfolie, Gewöhnliche Strahlteilerfolie  IR-Optik: Germaniumfenster (Ge), Saphirfenster, Magnesiumfluoridfenster (MgF2), Calciumfluoridfenster (CaF2), Zinksulfidfenster (ZnS), Zinkselenidfenster (ZnSe)  Kristalline Elemente: Beta-Bariumborat (BBO)-Kristall, Lithiumtriborat (LBO)-Kristall, Kaliumtitanylphosphat (KTP)-Kristall, periodisch gepolter KTP (PPKTP)-Kristall, Lithiumniobat (LiNbO3)-Kristall, periodisch gepolter LN (PPLN)-Kristall, Kaliumdihydrogendideuteriumphosphat (KDP-KD*P)-Kristall, Calcit (CaCO₃)-Kristall, Yttriumorthovanadat (YVO4)-Kristall, Alpha-Bariumborat (α-BBO)-Kristall, Neodym-dotiertes Gadoliniumorthovanadat (Nd:GdVO4)-Kristall, Er:Yb:YAl₃(BO₃)₄-Kristall, Kaliumgadoliniumwolframat (KGW)-Kristall, Neodym-dotiertes Yttriumorthovanadat (Nd:YVO4)-Kristall, Terbiumgalliumgranat (TGG)-Kristall, Chrom-dotiertes Yttriumaluminium Granat (Cr4+:YAG) Kristall Bereit für den Start? Anfrage von E-Mail: rose@mt-optics.com      

Ein Polarisator ist eine wichtige optische Komponente, die häufig in Lasersystemen zur Erzeugung linearer Polarisationslaser eingesetzt wird. MT-Optics, Inc. stellt Polarisatoren aus den vier Materialien a-BBO, Kalzit, YVO4 und Quarz her, die für Anwendungen mit breitem Spektrum und hoher Polarisationsreinheit geeignet sind. Nachfolgend finden Sie eine Übersicht über verschiedene Polarisatortypen. Sie können diese vergleichen, um den für Ihre Anwendung am besten geeigneten auszuwählen.   Polarisator Material Illustration Eigenschaften und Anwendung Glan-Taylor-Polarisator a-BBO (200–3500 nm) Kalzit (230–2300 nm) YVO4 (500–4000 nm) LuftspaltIn der Nähe von Brewster's Angle CuttingHohe PolarisationsreinheitKurze LängeGeeignet für Anwendungen mit geringer bis mittlerer Leistung Glan-Laser-Polarisator a-BBO (200–3500 nm) Kalzit (230–2300 nm) YVO4 (500–4000 nm) LuftspaltIn der Nähe von Brewster's Angle CuttingHohe SchadensschwelleMit Fluchtfenster montiertGeeignet für Hochleistungsanwendungen Glan-Laserpolarisator mit hoher Transmission YVO4 (450–4000 nm) Kalzit (550–2400 nm) LuftspaltAlle Winkelschnitte von BrewsterHöchste TransmissionMit Fluchtfenster montiertGeeignet für HochleistungsanwendungenBrewster-Winkel-Eingabe Glan-Thompson-Polarisator a-BBO (220–900 nm) Kalzit (350–2300 nm) ZementiertWeites AkzeptanzwinkelfeldGeeignet für Anwendungen mit geringem Stromverbrauch Polarisierende Strahlteilerwürfel von Glan Thompson Kalzit (350–2300 nm) ZementiertHohe PolarisationsreinheitHohe TransmissionGeeignet für Anwendungen mit geringem StromverbrauchO-Strahl und E-Strahl im 45°-Winkel teilen Breitband-Polarisationsstrahlkombinierer YVO4 (500–4000 nm) LuftspaltHohe SchadensschwelleBreitband für den Bereich 500–4000 nm Wollaston Polarisator a-BBO (200–3500 nm) Kalzit (550–2300 nm) YVO4 (500–4000 nm) Quarz (200–2300 nm) ZementiertTrennt normale und außergewöhnliche Strahlen in einem bestimmten WinkelGeeignet für Anwendungen mit geringer Leistung und Szenarien, die eine große Strahlabweichung erfordern Rochon Polarisator a-BBO (200–3500 nm) YVO4 (500–4000 nm) Quarz (200–2300 nm) Optisch kontaktiertHohe PolarisationsreinheitGeeignet für Anwendungen mit niedriger oder hoher Leistung   Textextraktion aus der Materialvergleichstabelle:   YVO4 Kalzit a-BBO Quarz Transparenz 500–4000 nm 350–2200 nm 200–3500 nm 200–2300 nm Kristallklasse (uniaxial) Positiv (no=na=nb, ne=nc) Negativ (no=na=nb, ne=nc) Negativ (no=na=nb, ne=nc) Positiv (no=na=nb, ne=nc) Mohshärte 5 3 4.5 7 Wärmeausdehnungskoeffizient aa=4,43×10-6/k ac=11,37×10-6/k aa=24,39×10-6/k ac=5,68×10-6/k aa=4×10-6/k ac=36×10-6/k aa=6,2×10-6/k ac=10,7×10-6/k Hygroskopische Empfindlichkeit Niedrig Niedrig Niedrig Niedrig

    Wellenplatten werden hauptsächlich in vier Typen unterteilt:   Wellenplatte niedriger Ordnung (WPL) Wellenplatte nullter Ordnung – mit Epoxidharz verklebt (WPC) Wellenplatte nullter Ordnung – optisch kontaktiert(WPO) Wellenplatte nullter Ordnung – mit Luftabstand(WPA) Echte Wellenplatte nullter Ordnung – Zement(WPF) Echte Wellenplatte nullter Ordnung – Einzelplatte(WPS) Achromatische Wellenplatte(AWP) Quarz-Polarisationsrotator(WPR)