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We offers an extensive production line of birefringent crystals for polarization applications.   Introduction: We offers an extensive production line of birefringent crystals for polarization applications. Our crystal polarizer family includes Glan-Taylor Polarizers, Glan-Laser Polarizers, Glan-Thompson Polarizers, Wollaston Polarizers, Rochon Polarizers and Quartz Polarization Rotators. Substrate options have α-BBO (UV), calcite (visible to Near-IR), yttrium orthovanadate (YVO4, Near-IR to Mid-IR), MgF2 (UV to Mid-IR), and crystal quartz (UV to Near-IR). Both the mounted and unmounted crystals are available. Contact us freely to select the ideal combination of construction type, substrate, coating design, angle of operation and laser damage resistance level to suit your applications.   Features: Material: Calcite, α-BBO, YVO4, MgF2 or Crystal Quartz   Custom dimension and shapes   Diameter from 5 to 25.4 mm   Extinction ratio: 100,000:1   Standard and custom coating options available   High laser damage threshold     Specification： Wavelength Range Calcite: 350-2300nm         α-BBO: 190-3500nm Extinction Ratio Calcite:<5x10-5 α-BBO:<5x10-6 Surface Quality 60/40 Dimension Tolerance  ±0.1mm Beam Deviation         ＜3′ Wavefront Distortion α-BBO:＜λ/4 @ 632.8nm             Calcite:＜λ/2 @ 632.8nm         Coating Single Layer MgF2 Damage Threshold ＞500MW/cm2 Housing Black Anodized Aluminum   Order Information：     PGL --- 100 --- CAL ↓   ↓   ↓ Product Code    Clear Aperture "a"=10mm   Material Code     Glan-Laser Polarizer： Part Number   Wavelength Range （nm）   a （mm） D （mm）   L±0.1 (mm)  Material PGL-100-CAL 350-2300 10 25.4 26.2    Calcite    PGL-150-CAL 15 30 33.3 Calcite PGL-100-ABBO1 200-270 10 25.4 31.0 α-BBO PGL-150-ABBO1 15 30 38.6 α-BBO   PGL-100-ABBO2   400-700 10 25.4 26.0 α-BBO PGL-150-ABBO2 15 30 33.4 α-BBO PGL-100-ABBO3 700-3000 10 25.4 25.9 α-BBO PGL-150-ABBO3 15 30 33.0 α-BBO    Note：      •   Custom designs for other sizes and coatings are also available upon request.      •   YVO4 Glan-Laser Polarizer is also available  upon request.        

We offers an extensive production line of birefringent crystals for polarization applications. Introduction: Weoffers an extensive production line of birefringent crystals for polarization applications. Our crystal polarizer family includes Glan-Taylor Polarizers, Glan-Laser Polarizers, Glan-Thompson Polarizers, Wollaston Polarizers, Rochon Polarizers and Quartz Polarization Rotators. Substrate options have α-BBO (UV), calcite (visible to Near-IR), yttrium orthovanadate (YVO4, Near-IR to Mid-IR), MgF2 (UV to Mid-IR), and crystal quartz (UV to Near-IR). Both the mounted and unmounted crystals are available. Contact us freely to select the ideal combination of construction type, substrate, coating design, angle of operation and laser damage resistance level to suit your applications.   Specifications： Wavelength Range Calcite:350-2300nm                         α-BBO: 200-3500nm  Extinction Ratio Calcite:<5x10-5 α-BBO:<5x10-6 Surface Quality 20/10 Dimension Tolerance 0/-0.1mm Beam Deviation          ＜3′ Wavefront Distortion    α-BBO:＜λ/4 @ 632.8nm                          Calcite:＜λ/2 @ 632.8nm       Coating Single layer MgF2 Damage Threshold ＞500MW/cm2 Housing Black Anodized Aluminum         •   High Polarization Purity  •   Wide Wavelength Range •   High Total Transmission   Order Information：  PGT---                                 100    ---                                 CAL ↓                                           ↓                                           ↓ Product Code         Clear Aperture "a"=10mm                    Material   Glan-Taylor Polarizer： Part Number   Wavelength Range （nm）    a （mm）  D （mm）  L±0.1 (mm)  Material PGT-100-CAL 350-2300 10 25.4 18.5   Calcite    PGT-150-ABBO1 15 30 23.0 Calcite PGT-100-ABBO1 200-270 10 25.4 18.5 α-BBO    PGT-150-ABBO2    15 30 23.0 α-BBO PGT-100-ABBO2 400-700 10 25.4 18.5 α-BBO PGT-150-ABBO3 15 30 23.0 α-BBO PGT-100-ABBO3 700-3000 10 25.4 18.5 α-BBO PGT-150-ABBO3 15 30 23.0 α-BBO  Note：Custom designs for other sizes and coatings are also available  upon request. YVO4 Glan-Taylor Polarizer is also available upon request.

Wir bieten eine umfangreiche Produktionslinie von doppelbrechenden Kristallen für Polarisationsanwendungen an. Einführung： Wir bieten eine umfassende Produktionslinie doppelbrechender Kristalle für Polarisationsanwendungen. Unsere Kristallpolarisatoren umfassen Glan-Taylor-, Glan-Laser-, Glan-Thompson-, Wollaston- und Rochon-Polarisatoren sowie Quarz-Polarisationsrotatoren. Als Substrate stehen α-BBO (UV), Calcit (sichtbares Licht bis Nahinfrarot), Yttriumorthovanadat (YVO₄, Nahinfrarot bis Mittelinfrarot), MgF₂ (UV bis Mittelinfrarot) und Kristallquarz (UV bis Nahinfrarot) zur Verfügung. Die Kristalle sind sowohl montiert als auch unmontiert erhältlich. Kontaktieren Sie uns gerne, um die optimale Kombination aus Bauart, Substrat, Beschichtung, Betriebswinkel und Laserbeständigkeit für Ihre Anwendung zu finden. Spezifikationen：Material: KristallquarzMaßtoleranz +0,0/-0,1 mmWellenfrontverzerrung ＜λ/8 @ 632,8 nmWellenlängenbereich 440-1600 nmRotationsgenauigkeit ＜5′Oberflächenqualität 20/10Klare Blende ＞zentrale 90 % des DurchmessersAR-Beschichtung R＜0,25 % pro Oberfläche bei zentraler Wellenlänge Drehrichtung im Uhrzeigersinn（Rechtshänder, Standard）  Besonderheit：• Hervorragende optische Leistung;• Es sind alle Arten von Beschichtungen erhältlich;• Sonderanfertigungen für andere Größen und Beschichtungen sind auf Anfrage ebenfalls erhältlich;• Ein Linkshänder-Polarisationsrotator ist ebenfalls erhältlich. Bestellinformationen： HLW---127---R045W1064↓ ↓ ↓↓Produktcode Durchmesser = 12,7 mm Drehung = 45°Wellenlänge "λ" = 1064 nm  Polarisationsrotator： TeilenummerDurchmesser（mm）   Drehung（im Uhrzeigersinn）  CPR-127-R045-λ12.745°CPR-150-R045-λ15.045°CPR-200-R045-λ20.045°CPR-254-R045-λ25.445°CPR-127-R090-λ12.790°CPR-150-R090-λ15.090°CPR-200-R090-λ20.090°CPR-254-R090-λ25.490° Standardwellenlänge（λ）：532 nm632,8 nm1064 nm   

Kristallpolarisatoren l Material: Calcit, α-BBO, YVO4, MgF2 oder Bergkristalll Individuelle Abmessungen und Formenl Durchmesser von 5 bis 25,4 mml Lichte Öffnung: Zentrale 90 % des Durchmessersl Wellenfrontverzerrung: λ/4@632,8nml Oberflächenqualität: 20-10 S/Dl Strahlabweichung :＜3′l Extinktionsverhältnis: 100.000:1l Standard- und kundenspezifische Beschichtungsoptionen verfügbarHohe Laserschadensschwelle Wir bieten eine umfangreiche Produktionslinie doppelbrechender Kristalle für Polarisationsanwendungen. Unsere Kristallpolarisatoren umfassen Glan-Taylor-, Glan-Laser-, Glan-Thompson-, Wollaston- und Rochon-Polarisatoren sowie Quarz-Polarisationsrotatoren. Als Substrate stehen α-BBO (UV), Calcit (sichtbares Licht bis Nahinfrarot), Yttriumorthovanadat (YVO₄, Nahinfrarot bis Mittelinfrarot), MgF₂ (UV bis Mittelinfrarot) und Kristallquarz (UV bis Nahinfrarot) zur Verfügung. Die Kristalle sind sowohl montiert als auch unmontiert erhältlich. Kontaktieren Sie uns gerne, um die optimale Kombination aus Bauart, Substrat, Beschichtung, Betriebswinkel und Laserbeständigkeit für Ihre Anwendung zu finden. MetrologieDas Extinktionsverhältnis ist ein wichtiger Faktor bei der Auswahl eines Polarisators. Wir verwenden Polarisierung Aussterben Das Ratio (PER)-System ist ein einfach zu bedienendes, hochempfindliches Instrument zur Messung sowohl des Polarisationsextinktionsverhältnisses (PER) als auch des Extinktionsverhältnisses (ER). ZYGO-Interferometer zur Wellenfront- und Parallelitätsmessung mit λ/50-Genauigkeit. Genauigkeit der Parallelitätsmessung: 0,5″.   Messung des ExtinktionsverhältnissesPER:>50dB ER:>250000:1  

Eine Wellenplatteist aus einem Material hergestellt, das Doppelbrechung aufweist   Es handelt sich um ein optisches Gerät, dessen polierte Flächen die optische Achse enthalten. Die Geschwindigkeiten der außerordentlichen Wellen und gewöhnlich Strahlen   Die Doppelbrechungseigenschaften der Materialien variieren umgekehrt proportional zu ihrem Brechungsindex. Indizes. Der Geschwindigkeitsunterschied führt zu einer Phase.  Der Unterschied entsteht bei der Rekombination der beiden Strahlen. Bei jeder bestimmten Wellenlänge wird die Phasendifferenz durch die Dicke der Wellenplatte bestimmt. HalbwellenplatteEine Halbwellenplatte dreht linear polarisiertes Licht in jede gewünschte Richtung Orientierung. Der Drehwinkel ist doppelt so groß wie der Winkel zwischen dem einfallenden Licht. polarisiertes Licht und optische Achse. Viertelwellenplatte Bei linearer Polarisation Licht wird unter einem Winkel von 45° zur Achse einer Viertelwellenplatte eingestrahlt, das Ausgangssignal ist kreisförmig polarisiert,ähnlich, Eingehendes zirkular polarisiertes Licht wird in linear polarisiertes Licht umgewandelt. LWellenplatte niedriger Ordnung (Mehrordnung)  Mmehrere Ordnung der Wellenplatte bedeutet die Verzögerung oDer Lichtweg erfährt neben der relativen Phasenverzögerung eine bestimmte Anzahl von Wellenlängenverschiebungen. Die Dicke von Wellenplättchen höherer Ordnung beträgt stets etwa 0,5 mm. Im Vergleich zu Wellenplättchen nullter Ordnung reagieren Wellenplättchen höherer Ordnung empfindlicher auf Wellenlängen- und Temperaturänderungen. Sie sind jedoch kostengünstiger und werden in vielen Anwendungen eingesetzt, in denen die erhöhte Empfindlichkeit nicht kritisch ist.Merkmale:Dicke: 0,2–0,5 mmHohe SchadensschwelleBessere Temperaturbandbreite Niedrige Kosten Doppelwellenlängen-Wellenplatte Eine Doppelwellenlängen-Wellenplatte ist eine Mehrfachwellenplatte, die eine spezifische Phasenverzögerung bei zwei verschiedenen Wellenlängen bietet. Nullte Wellenplatte Die Wellenplatte nullter Ordnung ist so konstruiert, dass sie eine Phasenverzögerung bewirkt. von null vollen Wellen, plus der gewünscht FraktionNullordnungs-Wellenplatten zeigen bessere Leistungen als Wellenplatten höherer Ordnung; sie verfügen über eine große Bandbreite und einen niedrigeren Widerstand. Empfindlichkeit auf Temperatur- und Wellenlängenänderungen. Nullordnungs-Wellenplatte – mit Epoxidharz verklebtNullordnungs-Wellenplatte – mit Epoxidharz verklebt Eine zementierte Nullordnungs-Wellenplatte besteht aus zwei Quarzplatten, deren schnelle Achse gekreuztDie beiden Platten werden mit UV-Epoxidharz verklebt. Der Dickenunterschied zwischen den beiden Platten bestimmt die Phasenverzögerung. Nullordnungs-Wellenplättchen weisen eine deutlich geringere Abhängigkeit von Temperatur- und Wellenlängenänderungen auf als Mehrordnungs-Wellenplättchen.Merkmale:Mit Epoxidharz verklebt  Dicke 1,5–2 mmDoppelverzögerungsplattenBreite spektrale Bandbreite   Breiter Temperaturbereich Nullordnungs-Wellenplatte – optisch kontaktiert Optisch kontaktierte Nullordnungs-Wellenplatte Sie besteht aus zwei Quarzplatten, deren schnelle Achsen sich kreuzen. Die beiden Platten sind optisch kontaktiert, der optische Pfad ist epoxidfrei. Der Dickenunterschied zwischen den beiden Platten bestimmt die Phasenverzögerung. Null Wellenplatten höherer Ordnung weisen eine wesentlich geringere Abhängigkeit von Temperatur- und Wellenlängenänderungen auf als Wellenplatten höherer Ordnung.Merkmale:LuftzwischenraumDicke 1,5–2 mmDoppelverzögerungsplattenBreite spektrale BandbreiteBreiter TemperaturbereichHohe SchadensschwelleMbedrängt  Nullte Ordnung Wellenplatte-Luftspalt Eine luftspaltige Nullordnungs-Wellenplatte besteht aus zwei Quarzplatten, die in einer Halterung so montiert sind, dass ein Luftspalt zwischen den Platten entsteht. Die Dickendifferenz der beiden Platten bestimmt die Phasenverzögerung. Nullordnungs-Wellenplatten weisen eine deutlich geringere Abhängigkeit von Temperatur- und Wellenlängenänderungen auf als Mehrordnungs-Wellenplatten.Merkmale:LuftzwischenraumDicke 1,5–2 mmDoppelverzögerungsplattenBreite spektrale BandbreiteBreiter TemperaturbereichHohe Schadensschwelle Montiert Echte Wellenplatten-Zementierung nullter Ordnung Diese Art von Nullordnungs-Wellenplatte besteht aus einer echten Nullordnungs-Wellenplatte und einem BK7-Substrat. Da die Wellenplatte sehr dünn und leicht zu beschädigen ist, dient die BK7-Platte der Verstärkung. die Wellenplatte.Merkmale:Mit Expoy verklebt Breite spektrale BandbreiteBreites Temperaturband Weitwinkelbandbreite Echte Nullte Ordnung Wellenplatte – EinzelplatteMerkmale:EinzelplatteWeitwinkelbandbreiteBreites TemperaturbandBreite WellenlängenbandbreiteHohe SchadensschwelleDünne Dicke: 0,04–0,09 Mikrometer     

Meiyang Optoelectronics präsentierte sein gesamtes Sortiment an Tief-Ultraviolett-Polarisationselementen und glänzte auf der Shanghai International Optics and Electronics Expo. FroVom 18. bis 20. März 2026 fand in Shanghai die mit Spannung erwartete Shanghai International Optics Expo statt. Die Messe vereinte Spitzentechnologien, innovative Produkte und Kernlösungen der globalen Optikindustrie und diente als wichtige Plattform für Austausch, Zusammenarbeit und die gemeinsame Erschließung von Entwicklungsmöglichkeiten. Meiyang Optoelectronics präsentierte auf der Messe sein umfassendes Sortiment an Polarisationsbauelementen. Das Portfolio umfasste Wellenplatten, Polarisatoren, Polarisationsprismen und Polarisationsstrahlteiler – Produkte, die sich durch vollständige Abdeckung der Produktkategorien, präzise Spezifikationen und stabile Leistung auszeichnen und die starke Präsenz des Unternehmens entlang der Wertschöpfungskette sowie seine technische Expertise im Bereich der Polarisationsoptik unterstreichen. Die umfangreiche Produktpalette an Polarisationsbauelementen wurde prominent präsentiert; die Vielfalt der Produkte und die herausragende Fertigungsqualität erregten großes Aufsehen und machten sie zu einem der Highlights im Ausstellungsbereich für optische Komponenten. Auf dieser Messe avancierte die neu eingeführte Serie von Tief-Ultraviolett-Polarisationselementen von Meiyang Optoelectronics zum Highlight. Der Produktpräsentationsbereich vor dem Stand war gut besucht und zog zahlreiche Branchenkunden und Partner an, die sich die Produkte ansahen und intensive Gespräche führten. Die Elemente sind speziell für High-End-Anwendungen wie Halbleiterlithografie, Präzisionsinspektion und Lasermikrostrukturierung konzipiert.Diese Produktreihe befasst sich mit den Leistungsbeschränkungen herkömmlicher Polarisationsgeräte im tiefen Ultraviolettspektrum.Dank seines umfassenden Produktportfolios und seiner technologischen Innovationen im Bereich des tiefen Ultraviolettlichts verzeichnete der Stand von Meiyang Optoelectronics während der gesamten Veranstaltung einen anhaltend hohen Besucherandrang. Kunden aus verschiedenen Branchen, darunter Halbleiter, Lasertechnik und Präzisionsinstrumente, kamen zu Beratungen und Gesprächen. Zahlreiche Besucher nutzten die Gelegenheit, sich vor Ort zu informieren und technisches Fachwissen auszutauschen. Alle Mitarbeiter und das Management des Standes begegneten den vielfältigen Kundenanfragen mit professioneller Kompetenz und geduldiger Unterstützung.Sie beantworteten Fragen zur Produktleistung, Anwendungskompatibilität und zu kundenspezifischen Lösungen und gaben maßgeschneiderte Empfehlungen basierend auf konkreten Anwendungsfällen. Ihre Professionalität und Aufrichtigkeit wurden von den Kunden einhellig gelobt. Meiyang Optoelectronics hat seine Teilnahme an der Shanghai International Optics and Electronics Expo erfolgreich abgeschlossen. Das Unternehmen präsentierte nicht nur seine technologische Kompetenz und sein Produktportfolio im Bereich der Polarisationsoptik, sondern knüpfte auch enge Kontakte zu zahlreichen Kunden und Partnern aus der Branche und schloss erste Kooperationsvereinbarungen ab. Auch in Zukunft wird sich Meiyang Optoelectronics auf den Bereich der Polarisationsoptik konzentrieren und seine Anstrengungen auf technologische Innovationen fokussieren, um sein Produktangebot und seine Leistung kontinuierlich zu verbessern und so einen wichtigen Beitrag zur Weiterentwicklung der optischen Industrie zu leisten.  

 Die Lu-Ho Polarisator besteht aus zwei identischen Prismen aus doppelbrechendem Magnesiumfluorid (MgF₂).₂Die Kristallachse verläuft in einem Prisma parallel zur Ausbreitungsrichtung, im anderen senkrecht dazu. Folglich wird elektrisches Licht im Kanal gebrochen, während optisches Licht bei allen Wellenlängen ungehindert hindurchtritt.  Aus diesem Grund eignet sich der Luo-Hung-Polarisator besonders für Anwendungen, die eine Drehung des Polarisators erfordern. Die beiden linear polarisierten Austrittsstrahlen weisen feste und zueinander senkrechte Schwingungsrichtungen auf, und ihr Polarisationszustand bleibt vom Drehwinkel des Prismas unbeeinflusst. Darüber hinaus bietet er Vorteile hinsichtlich eines hohen Extinktionsverhältnisses und einer guten Strahlkollimation.  Allerdings weist das Luo-Hung-Polarisationsprisma eine niedrige Lichtbeständigkeitsschwelle auf und kann daher nicht in Umgebungen mit hoher Leistung eingesetzt werden; außerdem kann es nicht umgekehrt verwendet werden, da dies zu kegelförmigen Lichtinterferenzen führen und somit das Polarisationsauslöschungsverhältnis verringern würde.  Wie in Abbildung 1 dargestellt, wird der Ablenkwinkel des Luo-Hung-Prismas durch den Doppelbrechungsindex des Kristalls bestimmt. ∆n und der Prismenscheitelwinkel θ, die folgende Formel erfüllt: Der Ablenkwinkel γ hängt ausschließlich vom Kristallmaterial und der Prismenstruktur ab und ist unabhängig vom Drehwinkel. Bei Einfall von weißem Licht entsteht farbloses, linear polarisiertes Licht. Um die Umwandlungseffizienz von linear polarisiertem Licht zu erhöhen, wird der Prismenwinkel θ typischerweise größer oder gleich dem Brust-Winkel gewählt. Dadurch wird sichergestellt, dass die Reflexion des ursprünglichen Lichts (o-Licht) beim Auftreffen auf die geneigte Prismenfläche null ist und somit eine vollständige Transmission ermöglicht wird. Folglich werden Reflexionsverluste an der Grenzfläche minimiert und die Umwandlungsrate von linear polarisiertem Licht verbessert.Abbildung 1 Strukturdiagramm des Luo-Hung-PrismasDer Rochon-Polarisator besteht aus zwei miteinander verklebten α-BBO-Prismen. Das erste Prisma, parallel zur optischen Achse geschnitten, empfängt das Licht; das zweite, mit rechtwinklig zur optischen Achse, lässt den ordentlichen Strahl ungehindert, aber den außerordentlichen Strahl durch.Der Lichtstrahl wird abgelenkt. Ein Rochon-Prisma kann zur Erzeugung von linear polarisiertem Licht verwendet werden und eignet sich auch für ultraviolettes Licht.Auf Anfrage kann jeder beliebige Trennwinkel für eine bestimmte Wellenlänge ausgelegt werden.  

Ein einzelner HV-Depolarisator kann nicht alle polarisierten Lichtarten depolarisieren, insbesondere nicht linear polarisiertes Licht in horizontaler und vertikaler Ausrichtung, was seinen Anwendungsbereich einschränkt. Ein solcher Depolarisator kann als Wollaston-Prisma mit einem extrem kleinen Strukturwinkel betrachtet werden. Wie in Abbildung 1 dargestellt, wird das Licht in der vorderen Hälfte in die orthogonal und gleichgerichtet verlaufenden Lichtstrahlen o und e aufgespalten. In der hinteren Hälfte teilt es sich weiter in zwei linear polarisierte Strahlen – oe und eo – mit entgegengesetzter Brechungsrichtung. Die Intensitäten dieser beiden Strahlen variieren mit dem Azimutwinkel gemäß dem Sinus- oder Kosinusgesetz und unterscheiden sich typischerweise voneinander, was zu einer signifikanten Polarisationskorrelation führt. Daher ist bei der Depolarisation von monochromatischem Licht mit einem HV-Depolarisator ein Azimutwinkel von 45° erforderlich. Abbildung 1 Basierend auf dem Prinzip von HV-Depolarisatoren werden zwei HV-Depolarisatoren durch eine 45-Grad-Drehung zu einem dualen Babynett-Depolarisator kombiniert, wie in Abbildung 2 dargestellt. Diese Konstruktion ermöglicht es dem zweiten HV-Depolarisator, die horizontalen oder vertikalen linearen Polarisationskomponenten im ersten HV-Depolarisator effektiv zu depolarisieren und somit die funktionellen Einschränkungen eines einzelnen HV-Depolarisators zu überwinden. Abbildung 2: Strukturdiagramm des dualen Babynine-Depolarisators 

Da nahezu alle Detektoren polarisationsempfindlich sind, muss ein Depolarisator vorgeschaltet werden, um die Abhängigkeit von der Polarisation der einfallenden Strahlung zu eliminieren und somit die Genauigkeit zu verbessern. Das Prinzip der Depolarisation beruht darauf, Licht, das ursprünglich nur eine bestimmte Polarisationsrichtung aufweist, in einen Mischzustand mit verschiedenen, zufälligen Polarisationsrichtungen umzuwandeln und so die Polarisationseigenschaften zu eliminieren. Es gibt drei Methoden zur Depolarisation: durch Veränderung des Polarisationszustands des Lichts in Bezug auf Zeit, Raum oder Wellenlänge. Ein doppelbrechender Kristall-Depolarisator nutzt seine Strahlteilungseigenschaft, um die geordnete Ausrichtung polarisierten Lichts im Raum vollständig aufzuheben und so eine Depolarisation zu erreichen – das heißt, polarisiertes Licht wieder in unpolarisiertes Licht umzuwandeln. Anstatt die Polarisation zu eliminieren, neutralisiert er sie. Das Grundprinzip ist einfach: Er spaltet das ursprünglich gerichtete polarisierte Licht in unzählige Strahlen mit unterschiedlichen Ausrichtungen auf, die sich anschließend überlagern. Das Ergebnis ist Licht, das scheinbar keine feste Richtung mehr besitzt. 1. Mehrfarbiger Lichtdepolarisator Der Lyot-Depolarisator ist ein typischer polychromatischer (Weißlicht-)Depolarisator, der als Ein- und Doppelplattenversion erhältlich ist. Der Einplatten-Depolarisator erzielt seine optimale Depolarisationsleistung, wenn die Schwingungsebene des einfallenden polarisierten Lichts einen Winkel von 45° zur optischen Achse bildet. Die Effektivität des Doppelplatten-Depolarisators ist unabhängig von der Polarisationsebene des einfallenden Lichts, was ihn praktischer macht; sein Aufbau ist in Abbildung 1 dargestellt. Dieser Depolarisator besteht aus zwei doppelbrechenden Kristallen mit einem Dickenverhältnis von 2:1, deren optische Achsen in einem Winkel von 45° zueinander ausgerichtet sind. Die gesamte Anordnung wird durch Kleben oder Verkapseln zweier Kristallplatten mit optischem Klebstoff hergestellt. Sein Funktionsprinzip beruht darauf, dass einfallendes Licht unterschiedlicher Wellenlängen nach dem Durchgang durch die doppelbrechenden Elemente unterschiedliche Phasenverzögerungen erfährt, was zu elliptisch polarisiertem Licht mit variierender Elliptizität führt. Der resultierende Ausgangsstrahl ist eine zufällige Kombination von Polarisationen mit unterschiedlichen Elliptizitäten, wodurch die Depolarisation erreicht wird.     Abbildung 1 Lyot-Depolarisator   Der Lyot-Depolarisator zeichnet sich durch hervorragende Kompatibilität aus und ist daher mit verschiedenen Lichtquellen kompatibel. Er erweist sich als äußerst nützlich in Anwendungen wie Gyroskopen und optischer Sensorik. Allerdings weist er auch Einschränkungen auf: Seine Wirksamkeit beschränkt sich auf ein breites Spektrum des einfallenden Lichts, und die Depolarisationsleistung ist bei monochromatischem Licht suboptimal. Die Depolarisationseffizienz des Lyot-Depolarisators hängt von der Betriebswellenlänge, dem Material, dem Winkel der optischen Achse und dem Prismenkeilwinkel ab.   2. Monochromatischer Lichtdepolarisator   Im Vergleich zu Depolarisatoren für mehrfarbiges Licht bieten Depolarisatoren für monochromatisches Licht in mancher Hinsicht ein breiteres Anwendungsspektrum, da sie in der Regel auch mehrfarbiges Licht gut depolarisieren können. Eine einzelne Viertelwellenplatte kann als Pseudo-Depolarisator dienen. Bei quasi-planar polarisiertem monochromatischem Licht ist ihre Leistung, insbesondere bei reiner Intensitätsmessung, sehr zufriedenstellend; sie reduziert effektiv Fehler, die durch die Polarisationsempfindlichkeit von Fotodetektoren verursacht werden, und gewährleistet so die Zuverlässigkeit der Messergebnisse. Der gebräuchlichste Typ von Depolarisatoren für monochromatisches Licht ist der keilförmige Depolarisator (siehe Abbildung 2). Abbildung 2 Ein einzelner optischer Keildepolarisator Beim Durchgang durch den Depolarisator spaltet sich das einfallende Licht in O-Licht und E-Licht auf. Aufgrund ihrer unterschiedlichen Ausbreitungsgeschwindigkeiten im Kristall weisen die beiden Strahlen an verschiedenen Austrittspositionen deutliche Phasenunterschiede auf. Die Phase variiert entsprechend mit der Kristalldicke. Das emittierte Licht durchläuft periodische Übergänge zwischen linear, elliptisch und zirkular polarisierten Zuständen, wie in Abbildung 3 dargestellt. Der wesentliche Unterschied zwischen dem aus dem Depolarisator austretenden Licht und natürlichem Licht liegt in ihren Polarisationszuständen: Ersteres behält an jeder Austrittsposition einen konstanten Polarisationszustand bei, während Letzteres an verschiedenen Positionen zufällige Polarisationszustände aufweist. Abbildung 3: Verlauf des Polarisationszustands des emittierten Lichts in Abhängigkeit von der Position Die Nachteile dieses Depolarisators liegen auf der Hand. Erstens muss der optische Keilwinkel ausreichend klein sein, da es sonst zu Strahldivergenz und -ablenkung kommt. Im Betrieb sollte der Abstand zwischen Depolarisations- und Empfangsvorrichtung nicht zu groß sein, da dies die Leistung beeinträchtigt. Zweitens lässt sich eine effektive Depolarisation von linear polarisiertem Licht nur erreichen, wenn das einfallende Licht senkrecht zur optischen Achse des Depolarisators steht und dessen Polarisationsebene einen Winkel von 45 Grad bildet. Diese Einschränkungen verdeutlichen die Schwächen von Depolarisationsvorrichtungen in kompakten Bauformen. Die strukturellen Unterschiede zwischen polychromatischen und monochromatischen Depolarisatoren entsprechen unterschiedlichen Variablen in der Formel zur Berechnung der Phasenverzögerung. Die Phasenverzögerung δ wird mit der folgenden Formel berechnet: Hierbei bezeichnet λ die Wellenlänge des einfallenden Lichts, n₀ den Brechungsindex des Lichts o, nₐ den Brechungsindex des Lichts e und d die Dicke des doppelbrechenden Kristalls. Der polychromatische Lichtdepolarisator besitzt eine Parallelplattenstruktur mit konstanter Dicke d. Da polychromatisches Licht Wellenlängen aus verschiedenen Spektralbereichen enthält, variieren deren Wellenlängen (λ₁, λ₂, ..., λₙ), was zu deutlichen Phasenunterschieden führt. Im Gegensatz dazu verwendet der für monochromatisches einfallendes Licht ausgelegte monochromatische Lichtdepolarisator doppelbrechende Materialien mit variierenden Dicken (d₁, d₂, ..., dₙ). Dadurch wird sichergestellt, dass die o- und e-polarisierten Komponenten an verschiedenen Positionen auf der Austrittsfläche unterschiedliche Phasenunterschiede aufweisen, was eine keilförmige Fertigung ermöglicht.   3. Rundungsdetektor für kreisförmige Unebenheiten Bei der Untersuchung von zirkularer Doppelbrechung oder Dichroismus ist es oft notwendig, zirkular polarisiertes Licht zu depolarisieren. Der direkteste Ansatz besteht darin, das zirkular polarisierte Licht zunächst mithilfe einer Viertelwellenplatte in linear polarisiertes Licht umzuwandeln und anschließend das monochromatische, linear polarisierte Licht zu depolarisieren.        

Unser nichtpolarisierender Strahlteilerwürfel (NPBS) besteht aus zwei hochpräzisen, rechtwinkligen Prismen mit hoher Toleranz, die durch eine metallisch-dielektrische Beschichtung auf der Hypotenuse eines der Prismen miteinander verbunden sind. Die geringe Polarisationsabhängigkeit dieser Beschichtung ermöglicht eine Abweichung von maximal 5 % zwischen Transmission und Reflexion für s- und p-Polarisation. Dadurch ist keine Polarisationsänderung des einfallenden Strahls erforderlich. Wir bieten den NPBS sowohl für Breitband- als auch für Einzelwellenlängen an. Um eine maximale Transmissionseffizienz im jeweiligen Wellenlängenbereich zu erzielen, kann jede Seite des Strahlteilers mit einer Antireflexionsbeschichtung versehen werden.ANWENDUNGENWSSLaseranwendungenGlasfaserkommunikationssysteme40 G/100 G Komponenten                                                                         NICHTPOLARISIERENDER STRAHLTEILERWÜRFEL AbmessungenGemeinsame SpezifikationBereit für den Start? Anfrage von E-Mail: rose@mt-optics.comVerwandte ProduktePolarisierende Würfelstrahlteiler Optischer Isolator  Dünnschicht-LinearpolarisatorÜber unsMT-Optics, Inc..MT-Optics wurde 2008 gegründet und ist ein privates Unternehmen, das sich auf den Export von optischen Mehrelementkomponenten für Bildgebungssysteme und optomechanische Geräte spezialisiert hat. MT-Optics verfügt über moderne Fertigungsanlagen, darunter Optorun-Beschichtungsanlagen, CNC-Schleif- und Poliermaschinen, Hochgeschwindigkeits- und Präzisionspoliermaschinen, Ultraschallreiniger usw. Zudem setzen wir Prüfgeräte wie Zygo, Cary 5000 und das Trioptics Prism Master 0,5"-Prismenmesssystem ein. Wir beliefern OEM-Kunden mit hohem Technologieanspruch. Unsere Produktkategorien:Polarisationsoptik:Glan Taylor Polarisatoren, Glan Laser Polarisatoren, Wollaston Polarisatoren, Rochon Polarisatoren, Glan Laser Polarisatoren mit hoher Transmission, Glan Thompson Polarisatoren, Glan Thompson Polarisationsstrahlteilerwürfel, Polarisationsstrahlverdränger, Breitband-Polarisationsstrahlkombinierer, Wellenplatte niedriger Ordnung, Zementierte Wellenplatte nullter Ordnung, Optisch kontaktierte Wellenplatte nullter Ordnung, Luftspalt-Wellenplatte nullter Ordnung, Echte Wellenplatte nullter Ordnung, Zweiwellenlängen-Wellenplatte, Achromatische Wellenplatte, Quarz-Polarisationsrotator, Polarisationswürfel-Strahlteiler (PBS), Nicht-polarisierender Strahlteilerwürfel (NPBS), Dünnschicht-Linearpolarisator, Optischer Isolator. Kundenspezifische VUV-Polarisatoren für Laser bei 193 nm: 193nm Glan Taylor Polarisatoren, 193nm Glan Laser Polarisatoren, Rochon Polarisatoren 193nm, 193nm Niedrigordnungs-Wellenplatte, 193nm Luftspalt-Nullordnungs-Wellenplatte, Vakuum-Ultraviolett 193nm Serie. Traditionelle Optik: Hochpräzisions-Keilprisma, Mikroprisma, rechtwinkliges Prisma, anamorphotische Prismenpaare, Taubenprisma, Pentaprisma, Dachkantprisma, Eckwürfel-Retroreflektor, Rhomboidprisma Plankonkave Linse aus Quarzglas, Plankonkave Linse N-BK7, Plankonvexe Linse aus CaF2, Plankonvexe Linse aus Germanium, Doppelkonvexe Linse, Plankonkave Linse aus Germanium, Plankonkave Linse aus CaF2, Doppelkonkave Linse, Meniskuslinse, Bandbreitenachromatische Linse, Quadratische Zylinderlinse, Optische Glasfenster BK7, Plankonvexe Linse, Quarzglasfenster, Borosilikatfenster (Pyrex), Germaniumfenster (Ge), Saphirfenster, Magnesiumfluoridfenster (MgF2), Borofloatfenster, Brewster-Fenster, Dielektrische Hochreflexionsspiegel, Dichroitische Spiegel, Metallbeschichtete Spiegel (Al Ag Au), Strahlteilerwürfel, Absorptionsneutraldichtefilter, Hochpräzisions-Farbglasfilter, Calciumfluoridfenster (CaF2), Flachplatten-Laserstrahlteiler.  Optische Beschichtung: Dichroitischer Spiegelfilm, Hochreflektierender Film, Metallreflektierender Film, Polarisierender Strahlteilerfilm, Gewöhnlicher Strahlteilerfilm. IR-Optik: Germaniumfenster (Ge), Saphirfenster, Magnesiumfluoridfenster (MgF2), Calciumfluoridfenster (CaF2), Zinksulfidfenster (ZnS), Zinkselenidfenster (ZnSe)  Kristalline Elemente: Beta-Bariumborat (BBO)-Kristall, Lithiumtriborat (LBO)-Kristall, Kaliumtitanylphosphat (KTP)-Kristall, periodisch gepolter KTP (PPKTP)-Kristall, Lithiumniobat (LiNbO3)-Kristall, periodisch gepolter LN (PPLN)-Kristall, Kaliumdihydrogendideuteriumphosphat (KDP-KD*P)-Kristall, Calcit (CaCO₃)-Kristall, Yttriumorthovanadat (YVO4)-Kristall, Alpha-Bariumborat (α-BBO)-Kristall, Neodym-dotiertes Gadoliniumorthovanadat (Nd:GdVO4)-Kristall, Er:Yb:YAl₃(BO₃)₄-Kristall, Kaliumgadoliniumwolframat (KGW)-Kristall, Neodym-dotiertes Yttriumorthovanadat (Nd:YVO4)-Kristall, Terbiumgalliumgranat (TGG)-Kristall, Chrom-dotiertes Yttriumaluminium Granat (Cr4+:YAG) Kristall Bereit für den Start? Anfrage von E-Mail: rose@mt-optics.com 

Unser Der polarisierende Strahlteilerwürfel (PBS-Würfel) besteht aus zwei präzisionsgefertigten, hochtoleranten rechtwinkligen Prismen, die miteinander verklebt sind. zusammen. Eines der Prismen besitzt eine teilreflektierende metallisch-dielektrische Beschichtung auf seiner Hypotenuse. Das einfallende Licht sollte in das Prisma eintreten wiDie beschichtete Hypotenuse dient dazu, den durch den optischen Zement hindurchtretenden Energieverlust zu minimieren. kann den unpolarisierten Strahl in zwei orthogonale, linear polarisierte Komponenten aufspalten. P-polarisiertes Licht wird transmittiert, während s-polarisiertes Licht reflektiert wird.iDie Absorption ist vernachlässigbar. Das Extinktionsverhältnis beträgt für die hergestellten Strahlteiler mehr als 1000:1. mit N-BK7-Glas und besser als 100,1 für Strahlteiler aus UV-geschmolzenem Siliziumdioxid. Diese Würfel werden für die Verwendung empfohlen. in gepulsten Lasersystemen und zur Reinigung der Polarisation in Multimode-Hochleistungslasern.ANWENDUNGENWSSLaseranwendungenGlasfaserkommunikationssysteme40 G/100 G KomponentenPOLARISIERENDER STRAHLTEILERWÜRFEL Abmessungen Gemeinsame SpezifikationMaterialN-BK7 oder UV-QuarzglasTtypische Dimension3 mm x 3 mm x 3 mm, 3,2 mm x 3,2 mm x 3,2 mmEbenheitλ/4@632,8nmOberflächenqualität(kratzen/graben) Besser als 40-20Strahlablenkung95%, Ts< 1%HauptreflexionRs > 99 %, Rp< 5%Beschichtung„Polarisierende Strahlteilerbeschichtung auf der Hypotenuse; AR-Beschichtung auf den übrigen Eingangs- und Ausgangsflächen“ Andere Größen, Keilwinkel, Durchmesser und Beschichtungen sind auf Anfrage ebenfalls erhältlich.Bereit für den Start? Anfrage von E-Mail: rose@mt-optics.comVerwandte ProdukteNichtpolarisierender Strahlteilerwürfel (NPBS)Optischer IsolatorDünnschicht-LinearpolarisatorÜber unsMT-Optics, Inc..MT-Optics wurde 2008 gegründet und ist ein privates Unternehmen, das sich auf den Export von optischen Mehrelementkomponenten für Bildgebungssysteme und optomechanische Geräte spezialisiert hat. MT-Optics verfügt über moderne Fertigungsanlagen, darunter Optorun-Beschichtungsanlagen, CNC-Schleif- und Poliermaschinen, Hochgeschwindigkeits- und Präzisionspoliermaschinen, Ultraschallreiniger usw. Zudem setzen wir Prüfgeräte wie Zygo, Cary 5000 und das Trioptics Prism Master 0,5"-Prismenmesssystem ein. Wir beliefern OEM-Kunden mit hohem Technologieanspruch. Unsere Produktkategorien:Polarisationsoptik:Glan Taylor Polarisatoren, Glan Laser Polarisatoren, Wollaston Polarisatoren, Rochon Polarisatoren, Glan Laser Polarisatoren mit hoher Transmission, Glan Thompson Polarisatoren, Glan Thompson Polarisationsstrahlteilerwürfel, Polarisationsstrahlverdränger, Breitband-Polarisationsstrahlkombinierer, Wellenplatte niedriger Ordnung, Zementierte Wellenplatte nullter Ordnung, Optisch kontaktierte Wellenplatte nullter Ordnung, Luftspalt-Wellenplatte nullter Ordnung, Echte Wellenplatte nullter Ordnung, Zweiwellenlängen-Wellenplatte, Achromatische Wellenplatte, Quarz-Polarisationsrotator, Polarisationswürfel-Strahlteiler (PBS), Nicht-polarisierender Strahlteilerwürfel (NPBS), Dünnschicht-Linearpolarisator, Optischer Isolator.  Kundenspezifische VUV-Polarisatoren für Laser bei 193 nm: 193nm Glan Taylor Polarisatoren, 193nm Glan Laser Polarisatoren, Rochon Polarisatoren 193nm, 193nm Niedrigordnungs-Wellenplatte, 193nm Luftspalt-Nullordnungs-Wellenplatte, Vakuum-Ultraviolett 193nm Serie.  Traditionelle Optik: Hochpräzisions-Keilprisma, Mikroprisma, rechtwinkliges Prisma, anamorphotische Prismenpaare, Taubenprisma, Pentaprisma, Dachkantprisma, Eckwürfel-Retroreflektor, RhomboidprismaPlankonkave Linse aus Quarzglas, Plankonkave Linse N-BK7, Plankonvexe Linse aus CaF2, Plankonvexe Linse aus Germanium, Doppelkonvexe Linse, Plankonkave Linse aus Germanium, Plankonkave Linse aus CaF2, Doppelkonkave Linse, Meniskuslinse, Bandbreitenachromatische Linse, Quadratische Zylinderlinse, Optische Glasfenster BK7, Plankonvexe Linse, Quarzglasfenster, Borosilikatfenster (Pyrex), Germaniumfenster (Ge), Saphirfenster, Magnesiumfluoridfenster (MgF2), Borofloatfenster, Brewster-Fenster, Dielektrische Hochreflexionsspiegel, Dichroitische Spiegel, Metallbeschichtete Spiegel (Al Ag Au), Strahlteilerwürfel, Absorptionsneutraldichtefilter, Hochpräzisions-Farbglasfilter, Calciumfluoridfenster (CaF2), Flachplatten-Laserstrahlteiler.  Optische Beschichtung: Dichroitische Spiegelfolie, Hochreflektierende Folie, Metallreflektierende Folie, Polarisierende Strahlteilerfolie, Gewöhnliche Strahlteilerfolie  IR-Optik: Germaniumfenster (Ge), Saphirfenster, Magnesiumfluoridfenster (MgF2), Calciumfluoridfenster (CaF2), Zinksulfidfenster (ZnS), Zinkselenidfenster (ZnSe)  Kristalline Elemente: Beta-Bariumborat (BBO)-Kristall, Lithiumtriborat (LBO)-Kristall, Kaliumtitanylphosphat (KTP)-Kristall, periodisch gepolter KTP (PPKTP)-Kristall, Lithiumniobat (LiNbO3)-Kristall, periodisch gepolter LN (PPLN)-Kristall, Kaliumdihydrogendideuteriumphosphat (KDP-KD*P)-Kristall, Calcit (CaCO₃)-Kristall, Yttriumorthovanadat (YVO4)-Kristall, Alpha-Bariumborat (α-BBO)-Kristall, Neodym-dotiertes Gadoliniumorthovanadat (Nd:GdVO4)-Kristall, Er:Yb:YAl₃(BO₃)₄-Kristall, Kaliumgadoliniumwolframat (KGW)-Kristall, Neodym-dotiertes Yttriumorthovanadat (Nd:YVO4)-Kristall, Terbiumgalliumgranat (TGG)-Kristall, Chrom-dotiertes Yttriumaluminium Granat (Cr4+:YAG) Kristall Bereit für den Start? Anfrage von E-Mail: rose@mt-optics.com      

Ein Polarisator ist eine wichtige optische Komponente, die häufig in Lasersystemen zur Erzeugung linearer Polarisationslaser eingesetzt wird. MT-Optics, Inc. stellt Polarisatoren aus den vier Materialien a-BBO, Kalzit, YVO4 und Quarz her, die für Anwendungen mit breitem Spektrum und hoher Polarisationsreinheit geeignet sind. Nachfolgend finden Sie eine Übersicht über verschiedene Polarisatortypen. Sie können diese vergleichen, um den für Ihre Anwendung am besten geeigneten auszuwählen.   Polarisator Material Illustration Eigenschaften und Anwendung Glan-Taylor-Polarisator a-BBO (200–3500 nm) Kalzit (230–2300 nm) YVO4 (500–4000 nm) LuftspaltIn der Nähe von Brewster's Angle CuttingHohe PolarisationsreinheitKurze LängeGeeignet für Anwendungen mit geringer bis mittlerer Leistung Glan-Laser-Polarisator a-BBO (200–3500 nm) Kalzit (230–2300 nm) YVO4 (500–4000 nm) LuftspaltIn der Nähe von Brewster's Angle CuttingHohe SchadensschwelleMit Fluchtfenster montiertGeeignet für Hochleistungsanwendungen Glan-Laserpolarisator mit hoher Transmission YVO4 (450–4000 nm) Kalzit (550–2400 nm) LuftspaltAlle Winkelschnitte von BrewsterHöchste TransmissionMit Fluchtfenster montiertGeeignet für HochleistungsanwendungenBrewster-Winkel-Eingabe Glan-Thompson-Polarisator a-BBO (220–900 nm) Kalzit (350–2300 nm) ZementiertWeites AkzeptanzwinkelfeldGeeignet für Anwendungen mit geringem Stromverbrauch Polarisierende Strahlteilerwürfel von Glan Thompson Kalzit (350–2300 nm) ZementiertHohe PolarisationsreinheitHohe TransmissionGeeignet für Anwendungen mit geringem StromverbrauchO-Strahl und E-Strahl im 45°-Winkel teilen Breitband-Polarisationsstrahlkombinierer YVO4 (500–4000 nm) LuftspaltHohe SchadensschwelleBreitband für den Bereich 500–4000 nm Wollaston Polarisator a-BBO (200–3500 nm) Kalzit (550–2300 nm) YVO4 (500–4000 nm) Quarz (200–2300 nm) ZementiertTrennt normale und außergewöhnliche Strahlen in einem bestimmten WinkelGeeignet für Anwendungen mit geringer Leistung und Szenarien, die eine große Strahlabweichung erfordern Rochon Polarisator a-BBO (200–3500 nm) YVO4 (500–4000 nm) Quarz (200–2300 nm) Optisch kontaktiertHohe PolarisationsreinheitGeeignet für Anwendungen mit niedriger oder hoher Leistung   Textextraktion aus der Materialvergleichstabelle:   YVO4 Kalzit a-BBO Quarz Transparenz 500–4000 nm 350–2200 nm 200–3500 nm 200–2300 nm Kristallklasse (uniaxial) Positiv (no=na=nb, ne=nc) Negativ (no=na=nb, ne=nc) Negativ (no=na=nb, ne=nc) Positiv (no=na=nb, ne=nc) Mohshärte 5 3 4.5 7 Wärmeausdehnungskoeffizient aa=4,43×10-6/k ac=11,37×10-6/k aa=24,39×10-6/k ac=5,68×10-6/k aa=4×10-6/k ac=36×10-6/k aa=6,2×10-6/k ac=10,7×10-6/k Hygroskopische Empfindlichkeit Niedrig Niedrig Niedrig Niedrig